【2、弦的对偶性】 宇宙中物质与能量对偶性的发现,最精典的是超弦理论中的T对偶性、S对偶性以及弦--弦对偶性。因为与物质相比,能量相对说来是较抽象的,但反过来也提供了一种抽象的超对称性,必有正负对称和倒数因子的比例对称的图景:把橡皮绳看作物质,也代表质量,那么橡皮绳的张力和振动就代表了是能量。一根橡皮绳圈的粗细定了,其质量的大小只与橡皮绳的长短有关。如果橡皮绳圈的粗细和长短都定了,其张力或能量的强度大小,就与橡皮绳圈缠结的振动方式或环绕方式有关。其极小尺度上的自然界性质的具体分析如下。 由于存在两种超对性形式的缠结,物体相互作用的强度,在一个宇宙表现为荷的东西在另一个宇宙中就可能表现为尺寸。即它们的荷与看不见的维的尺寸有关。例如,一个薄膜和时空一维如果同时收缩能够产生一根弦,即当基底空间用一张两维的纸表示,卷绕成一个圆筒时,薄膜就把它包绕起来。这个弯曲的一维收缩成一个极小的圆,以致2维空间最终看起来就象是一维的直线一样,而紧紧卷绕起来的薄膜这时就类似于弦。 在这样小的尺度上,由于缠结的作用,宇宙看起来仍将同大尺度上的情况一样。道理是,从振动方式和环绕方式两类能态看,圆筒较粗,振动通常将具有较长的波长,而能量则较低;因此,对应于环绕圆筒的不同波数的能量其间隔是比较小的,即是密近分布。 这类似像一根拉长的橡皮筋那样的环绕方式,较粗的圆筒,弦就需拉伸得更长,从而需要更多的能量。因此,对应于不同的环绕圈数的能态的能量,相隔得就比较宽。反之,来看一根细圆筒的能级,振动在细圆筒上的波的波长较小,因而具有较高的能级,这样振动能态之间就相隔比较远。另一方面,环绕圆筒的环圈所需的能量则减少,因而环绕方式之间的间隔就变小了。但这些区别,对于外面的观测者来说,振动能态和环绕能态的不同物理起源是看不到的。 细圆筒和粗圆筒最终都将给出相同的能级。因此,细小时空的微尺度可能产生出和我们宇宙的大尺度完全相同的物理性质。 这个用物质质量与能量的“对偶性”,换取了空间尺寸大小的对立,而改变了人们对尺度极小的微观世界直觉的发现,是很重要的。我们可以再讲一遍。这就是所谓的对偶性,类似通常情况下,弦越短便越轻,但如果想要把弦的长度缩短到基本长度ls以下(即接近普朗克长度10的-33次方厘米),那么弦反而会重新变重。 这称为S对偶性。而称为T对偶性的另一种对称,是指额外的维度都是等价的,而与其尺度无关。其道理是,例如假设一个圆柱状空间上的一根闭合弦(称为圈),此空间的圆形横截面代表一个有限的额外维。弦的运动方式可以比点状粒子更复杂。除了振动之外,该弦还能整个地绕圆柱转动,或者缠绕于圆柱一圈或数圈,就象橡皮筋绕在纸筒上一样。在这两种状态下,弦的能量消耗与圆柱尺度有关。 如卷绕的能量与圆柱的半径成正比。其道理是,圆柱越大,弦就拉伸得越厉害,因此其卷绕所含的能量也就越多;但是,当整个弦绕圆柱运动时,其能量就与圆柱半径成反比了。其道理是,圆柱越大,波长就越大(相当于频率越低),因而能量就越小;如果用一个大圆柱取代小圆柱,那么两种运动状态就可以互换角色。由于先前由圆周产生的能量现在改由卷绕产生,而先前由卷绕产生的能量则通过圆周运动产生,这两种情况,外部观测者看到的都只是能量的大小而不是其起源;对外部观测者而言,圆柱半径无论大小,在物理学上都是等价的。这就是指额外的维度都是等价的。 因为在爱因斯坦的方程里,不存在这类对称性,弦论要实现相对论和量子论的统一,就此自然地用上了派场;其中起了关键的作用的,就是膨胀子。即圆周空间的一个维度是有限的,T对偶性通常是用圆周状空间来描述。而圆周的一个变种也适用于通常的3维空间,但这种空间的每一维都可以无限地延伸下去,因此必谨慎。 当然,无限空间总的大小是不会变化的,它永远都是无限大。但这种空间内所包容的诸如星系之类的天体,却可以彼此相距越来越远。从这个意义上说,无限空间仍然能够膨胀。关键的变量不是整个空间的大小,而是它的尺度系数,即衡量星系间距离变化的数值;它表现为天文学家所观测到的星系红移。 【3、从弦论到D膜】 根据T对偶性,尺度系数较小的宇宙,等价于尺度系数较大的宇宙。这就是T对偶性的应用。其次,T对偶性不仅适用于闭弦,也适用于端头是松开的开弦。例如,假设半径出现由大到小或由小到大转换的情况,弦端点处的条件也就会发生相应的变化,这下T对偶性就适用于开弦。从而使假定的边界条件是弦的端点,不受任何力的作用可以自由地甩来甩去的情况,在T对偶性下,就要求这些条件变成端点处于固定状态的所谓狄利克雷(Dirichlet)边界条件。 狄利克雷(1805~1859),德国著名数学家,在数学领域成就显著。 说到膜,在弦论中,D-膜是一种物体可以让开弦的端点以狄利克雷边界条件固定的地方。D其实就是迪利克雷边界条件的缩写。 开弦可以在D膜上面自由运动,一根弦固定两端波动,可以看成弦在D0-膜上运动。“Dj”来自狄利克雷边界条件(固定边界条件),这个固定的界面就是Dj膜。说到膜,也要说到狄利克雷函数──19世纪狄利克雷定义了一个“奇怪的函数”,是定义在实数集R上的有理数集合Q 的特征函数,通常记为 D(x)。 该函数以狄利克雷的名字命名,这是一个典型的病态函数:狄利克雷函数的性质非常特殊,它处处不连续,处处极限不存在,因此不可黎曼积分。但勒贝格可积,恰好以全体有理数Q为周期;同时,它是一个偶函数,即关于Y轴对称。这是因为有理数与有理数的和仍为有理数,有理数与无理数的和为无理数;同时任何无理数都不会是狄利克雷函数的周期,否则将产生矛盾。 狄利克雷函数提供了没有最小正周期的非常值函数的一个例子,也提供了周期点集为稠密集的非常值函数的一个例子。狄利克雷函数是一个值域不连续的函数,其特点在于:当自变量为有理数时,函数值为1;当自变量为无理数时,函数值为0。这种定义导致了狄利克雷函数在实数轴上的图像充满了“小洞”,因为实数轴是由有理数和无理数共同铺满的,而狄利克雷函数在这两种数之间的取值截然不同。 而狄利克雷边界条件,是数学物理方程中用于描述系统边界行为的一类重要约束条件,其核心特点是通过直接指定边界上的物理量取值来限定解的形态。它在热传导、电磁场、流体力学等领域具有广泛应用,是三类基本边界条件中最直接体现边界状态的一类。 狄利克雷边界条件,在数学中被称为常微分方程的“第一类边界条件”,它指定微分方程的解在边界处的值;求出这样的方程的解的问题被称为狄利克雷问题。而任何给定的弦可以兼有两类边界条件。 例如,电子所对应的弦其端点或许可以在10个空间维的3维中自由运动,但在其余7维中却是固定的。这3个维就构成了一个名为D-膜的子空间。而我们所在的宇宙,就位于这样一种膜上。在超弦理论中,电子和其他粒子只能在一部分维中运动,这就是为何我们无法领略空间整个10维的问题。 【4、爱因斯坦与玻尔的对偶性】 能否学超弦理论用物质质量与能量的对偶性,换取空间尺寸大小对立的办法,改变半个多世纪以来许多理论物理学家和哲学家,夸大爱因斯坦与玻尔之间分歧的误导?
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